pick_fizika_hu_10_baryahtar

Descriere: pick_fizika_hu_10_baryahtar

Citiți versiunea text

Fără conținut text!

^ á t l/* á tl 2) valoarea absolută a deplasării: As = Asmüsz + Asme, r> • є = A s/s; 3) valoarea absolută a accelerației: ea = es + 2e Аа = г „-ап 4. Rotunjiți rezultatul și completați tabelul! The k The ball The ball The acceleration of the acceleration Accelerarea timpului de accelerație a prejudiciului este deplasată - Oáti, deja eroarea secvenței de măsurare Ц, s ^ numărul ® mediu s, m este relativ rezultatul absolut al a = oátl ± Aa, m/s2. % Aa, m/s2 р ч Analiza experimentului și a rezultatelor sale Analizați experimentul și rezultatele acestuia! Trageți o concluzie în care indicați: 1) mărimile măsurate: 2) rezultatele obținute: 3) cauzele erorilor: 4) care măsurare a cantității a dus la cea mai mare eroare! + Sarcină creativă Gândiți-vă la factorii de care depinde accelerația unei mingi care se rostogolește pe o pantă. descrieți planul de desfășurare a experimentului pentru a verifica corectitudinea ipotezelor dvs., efectuați experimentul și apoi trageți o concluzie cu privire la corectitudinea ipotezelor dvs. 52

REZUMATUL CAPITOLULUI Partea 1. Cinematica 1. Ați reamintit principalele mărimi fizice care caracterizează mișcarea mecanică și mișcările rectilinii uniforme și mișcările rectilinii care accelerează uniform. MIȘCAREA LINIEI DREPT 2. V-ați aprofundat cunoștințele despre mișcarea corpului datorită gravitației. Mișcarea aruncată orizontal a unui corp aruncat vertical sau relativ la orizontală Mișcarea unui corp aruncată sub un unghi Y a = g

10 m/s2 № h = ^ - v = jv'i + v'y ■ ui v = yjv'o + g vv = v0v + gyt o gj У = Уо + voyt + 3. Ai studiat mișcarea circulară lină a corp. Mișcare circulară netedă Perioada de timp: T = t/N: | 7 | = 1 s (secunde) Acp este conturul - ---- Viteza unghiulară: со = 2л! T: [co] = l rad/s (s -1) Viteza perimetrului: v = 2nr/T = cor: | г | = 1 m/s spre centru, av se- K __/Éz \\ Accelerație centripetă: acp = ir/r = co2r: [acp] = lm/s2 direcția conturului atinge 1 de-a lungul rădăcinii lui CpJ V _ '54

Capitolul I MECANICA. Partea 2. □ A doua lege a lui Newton Așezăm o mașină care se mișcă ușor pe o suprafață dură, orizontală și o mutăm cu ajutorul unei greutăți. Masa sarcinii din experimente este aleasă astfel încât alungirea arcului să fie aceeași în fiecare caz. Măsurarea distanței date, de ex. s = 2 m, timpul t necesar pentru a face acest lucru, determină accelerația vagonului (a = 2s/í 2): Unitatea de forță este determinată astfel încât factorul de proporționalitate al expresiei să fie 1.

F/m Având în vedere cele de mai sus, formulăm a doua lege a lui Newton: Accelerarea corpului IA sub forță este direct proporțională cu această forță și invers proporțională cu masa corpului: a_ = —F Fm • A doua lege a lui Newton scrisă în forma a = - este îndeplinit numai în inerțial în sistemele de securitate socială. • În majoritatea cazurilor, corpul este afectat de mai multe forțe simultan. Dacă corpul poate fi considerat un punct material, atunci aceste forțe pot fi înlocuite cu o forță - rezultanta. Forța rezultată este egală cu suma geometrică a forțelor care acționează asupra corpului: F - F 1 + F2 +. + Fn (Fig. 10.2), deci a doua lege a lui Newton este scrisă sub forma: sau Fi + F2 +. + Fn =/na 62

ni). 2. Două corpuri de masă тщ și m2 acționează unul pe celălalt cu aceeași forță a lui Isaac Newton (1642-1727) (a treia lege a lui Newton): F1 = F2 = F (Fig. 11.1). „În zilele noastre dificilul Între timp F]

m2. Cu alte cuvinte, forța gravitațională dintre cele două corpuri nu este direct proporțională cu acest corp - înmulțită cu masa ceaiurilor obișnuite: a devenit un fenomen de neînțeles ”. F

m l -m2. (1) Ernst Mach (1838-1916) 66

Capitolul I MECANICA. Partea 2. Sârmă n i.j ^ l kg 1. Atracția sferelor este de 7? I.o.

G (Лр + hf Figura 11.4. Centrul Pământului În formulă, MF este masa Pământului; RF + dacă centrul distanței r dintre Pământ și corp și distanța dintre corp (Figura 11.4) este egal cu raza RF a Pământului și corpul h deasupra solului, • Conform celei de-a doua legi a lui Newton: cu suma înălțimii sale F neb = m §- 68

Capitolul I MECANICA. Partea 2. că a zburat în jurul Pământului și s-a întors la locul împușcăturii. Între timp, mingea nu se oprește, ci continuă să se miște cu o viteză constantă, împingând cercuri în jurul planetei. Cu alte cuvinte, globul a devenit un satelit al Pământului. 11.7. figura. Suprafața planetară Viteza care trebuie comunicată corpului la altitudinea h pe orbita I pentru a deveni un singur Fneh pentru un satelit care se mișcă ca satelit al planetei în timp ce se deplasează pe orbită este supusă unei forțe numite prima viteză cosmică a satelitului. accelerația centripetă acp Prima viteză cosmică v poate fi calculată, având în vedere că corpul dobândește accelerația centripetă sub influența gravitației (Figura 11.7). Conform celei de-a doua legi a lui Newton: Fneh = ma, cp: a h o 1 F neh = G m M = ■ Deci, G M From (R + h f

L 'R + h R + h este prima viteză cosmică a satelitului deasupra planetei la altitudinea h: GM (i). R + h Determinați prima viteză cosmică în apropierea Pământului (h

Capitolul I MECANICA. Partea 2. Respectați 12.11. și trageți concluzii: unde este direcționată accelerarea în caz de supraîncărcare corporală? Dacă slăbești? Care este accelerarea unui corp într-o stare de imponderabilitate? 12.11. figura. Uneori suntem cu toții copleșiți (.P> mg), simțim pierderea în greutate, (P mg O Y: -m g + N = -m a => => N = mg + ma = m [g + a). => N - m g - ma - mi ^ g - a). A treia lege a lui Newton A treia lege a lui Newton de P = N. de P = N. Deci: Deci: P = m (g - a). P = m (g + a). O Pw Accelerație verticală în sus Cu o accelerație/zrggolegulară în jos, greutatea corpului care se mișcă sal este mai mare decât greutatea iepurelui care se deplasează mai puțin decât greutatea corpului în grămada de odihnă. greutatea corporală în. În caz de suprasarcină nu numai corpul Dacă în acest caz accelerația corpului apasă mai tare suportul, dar este la fel ca accelerația căderii libere, unele părți ale corpului apasă și mai tare

Capitolul I MECANICA. Partea 2. 13.10. figura. În aceleași condiții, cea mai mare rezistență la mediu acționează asupra șaibei (a) și cea mai mică asupra corpului în formă de picătură (simplificat) (c) Forța de reacție a mediului depinde în mare măsură de forma corpului (Fig. 13.10). Forța de rezistență a mediului crește: 1) viteza v a corpului crește 2) secțiunea transversală a corpului crește odată cu densitatea mediului; între timp: prin creștere. și vâscozitatea acestuia • dacă v =,/0, 5 -4 5 1 0 = 15 (m/s). Răspuns:. v „= 15 m/s. Rezumat O forță de frecare este o forță care este generată atunci când un corp se deplasează sau încearcă să se apropie de altă suprafață sau când o picătură de corp se mișcă în interiorul unui mediu lichid sau gazos. Forța de frecare este întotdeauna îndreptată de-a lungul suprafeței corpurilor de contact și în direcția opusă vitezei deplasării lor relative. • Se face distincția între forțele de repaus, alunecare, frecare la rulare și forța de rezistență la fluid. Cu excepția forței de frecare de rulare, toate forțele sunt de natură electromagnetică, deoarece sunt generate de interacțiuni moleculare. ♦ Forța de frecare în repaus este egală în mărime și opusă în direcția sa cu rezultatul forțelor externe care acționează asupra corpului: Fnyugsúri = - F imsö. 85

? Este M | = 0. deoarece c/| = 0: M 2 = T2 (l - a) forța T2 rotește piesa de șină în sens invers acelor de ceasornic: M 3 = -rrig'l/2 forța de greutate încearcă să rotească piesa de șină în sensul acelor de ceasornic. Prima ecuație este mapată pe axa OY, se înlocuiesc expresiile momentelor de forță T1 + T.2 -mg = 0 și se obține următorul sistem de ecuații: T2 (l - a) - mgl/2 = 0. Din a doua ecuație determinăm 7Vl: T2 (l - a) = kkAf = ±> T2 = mgl '2 (1- a) Din prima ecuație exprimăm Tj: T1 = mg - T 2. Verificăm unitățile și determinăm valoarea cantității căutate: Ш = kg- m/s ■ m = N: T ', = 900 10 10 = 5000 (N). m 2 (10-1) [Ti] = kg- m/s 2 - N = N: Ti = 900 • 10 - 5000 = 4000 (N). Analiza rezultatului. Prima frânghie acționează asupra șinei cu mai puțină forță, deoarece această forță acționează departe de centrul de greutate al corpului. Rezultatul este real Răspuns: T1 = 4 kN: T2 = 5 kN. 90

§ 15. Munca mecanica. Energie kinetică. Putere? Gândiți-vă care va fi unghiul pentru valorile unghiului care nu sunt în tabel. În ce alte cazuri lucrarea va fi zero? □ Care este interpretarea geometrică a operei forței Fx '\\? Fx Examinați forța - ^ Ox într-un unghi față de direcția de mișcare. Determinați proiecția forței în direcția deplasării A. = Sa = —Fv - + - F-qr ^ - s, pentru care axa OX este direcționată în direcția de mișcare a corpului (Figura 15.1. A). Figura 2! ^ se poate vedea că Fx - F cos a. deci A = Fxs. c

ö \\ ss Desenați un grafic al proiecției forței și a deplasării Fx (s). Dacă 15.1. figura. Dacă forța OX zece pe corp este constantă, direcția graficului funcției este egală cu direcția de deplasare a liniei paralele cu direcția de deplasare, o secțiune (Figura 15.1. B). Așa cum se arată în figură, magnitudinea lucrării A este egală cu funcția Fx (s) astfel încât produsul lui Fx și s este egal cu aria S a dreptunghiului delimitat de graficul formei delimitat de graficul lui funcția Fx (s). Aceasta este interpretarea geometrică a lucrării forței: lucrarea forței este numerică egală cu aria formei mărginită de graficul relației dintre proiecția forței și valoarea absolută a deplasării. Această afirmație este valabilă și pentru forțele variabile (Figurile 15.1 (c), (d)). □ Când are corpul energie cinetică? Examinăm un corp de masă m a cărui viteză a crescut de la t> 0 la v ca rezultat al lui F. Să presupunem că timpul rezultat F rămâne constant și acționează în aceeași direcție ca și corpul. Definim activitatea acestei forțe. 93

rr >>> A—? S.S forța de tracțiune, Рец, силу forța de rezistență. . P—? OIIСЛ este forța normală de reacție N a suportului. GO este definit ca lucrarea: A = Fs cosa. 'і mg 95